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摘要：本文在二维平面蓖齿试验台的基础上，利用试验研究与数值计算相结合，对台阶蓖齿进行了几何参数和气动参数影响下的蓖齿流动特性研究。结果表明，流量系数随压比的增大而增大.在低雷诺数范围，流量系数随雷诺数的增大而增大，在高雷诺数范围，流量系数随雷诺数增大基本不变。齿数研究中，随着齿数增多，流量系数减小。齿顶间隙研究中，随着齿顶间隙的增大，流量系数减小。
关键词：封严蓖齿，几何参数;气动参数，流动特性，流量系数
中图分类号;V233;文献标识码：A
封严装置是燃气涡轮发动机空气系统必不可少的元件，蓖齿封严是最为常见的一种，这种封严结构可靠，有很好的封严特性[1～3]。随着航空发动机性能、转速的不断提高，以及发动机循环参数（压力、温度）的增高，封严技术已成为影响发动机机性能和使用寿命的重要因素[4，5]。利用蓖齿尖与封严环面之间的间隙节流和齿腔中涡流来增加流阻，达到到减少泄漏的目的[6]。
国内学者刘有军通过有限元数值计算方法，采用流体力学中耗散函数分析蓖齿空腔的耗散特性[7]。而纪国剑[8]的研究表明，低转速对台阶蓖齿泄漏影响相对较小。由于旋转状态下试验测量难度大，周期长，为了提高试验效率，获取更为准确的试验数据，本文在静止蓖齿试验台上，基于某型发动机真实的台阶式蓖齿，通过试验和数值计算分析了实际应用中不同几何和气动参数对于蓖齿泄漏流量和流量系数的影响，并对蓖齿流动机理进行了深入研究。其中几何参数包括齿数和齿顶间隙，气动参数包括压比和雷诺数。
1 研究模型
研究模型为台阶型蓖齿，结构示意图如图1所示，其中，齿数N为4，台阶高度H为2mm，齿间距P为7mm，齿高度h为4.5mm，齿顶厚度t为0.25mm。
2 试验装工和试验方法
2.1 试验装置和测t方法
本文试验系统示意图如图2所示，主要包括压气机、储气罐、手动调节和电动调节阀、试验段和测量系统。压气机可以提供最大压力0.8MPa、最大流量1kg/s的气体。调节阀用来调节压力，测量系统包括压力、温度以及质量流量的测量。压力和温度测量方式为上盖板打孔测量，质量流量测量采用在试验段下游通过孔板流量计测量。试验过程中，气体从压气机流入试验管路，经过一系列的调节阀调节到合适的压力进入试验段，在试验段通过测量系统测得压力和质量流量，最后通过试验段下游的孔板流量计排入大气。测量系统的信号全部由采集系统送入计算机显示。图
3 为试验台实物图。
2.2 参数定义
2.2.1 齿顶间隙
在封严蓖齿中，齿顶间隙为齿顶距离上壁面的距离，如图4所示[9]。
2.2.2 压比
蓖齿进出口压比定义为：式中：p0是进口总压;p1是出口总压;压比是蓖齿进口总压与出口总压之比。
2.2.3 理想流量式中：pt，0，Tt，0和p1分别为进口总压、总温和出口静压，R和κ分别为气体常数和绝热指数。A为蓖齿顶距离顶端的流通面积[10]。
2.2.4 流量系数式中：CD为流量系数;m为实际流量;mid为理想流量。由于蓖齿不同几何参数下流量差异较大，故选用了无量纲化的流量系数这一变量来表征封严特性。
2.2.5 流动雷诺数式中：ρ为气流密度;vx为轴向速度;d为当量直径;μ为气流的[动力]黏度;c为齿顶间隙;L为平壁模型宽度。
3 试验结果与分析
3.1 压比的影响
图5为流量和流量系数随压比变化的曲线图，图中5条曲线分别对应不同的雷诺数，雷诺数从大到小到小依关系是Remax>Re4>Re3>Re2>Re1。由图5（a）可以看出，随着压比的增大，流量增大，变化规律基本呈线胜变化，并月增大斜率逐渐降低。由图5（b）可以看出同时不同雷诺数下的流量系数最大偏差约4%，随着压比增大，各雷诺数下流量系数趋于一致。
3.2 雷诺数的影响
图6为同一齿顶间隙下流量和流量系数随雷诺数变化的曲线。由图6（a）中可以看出，随着流动雷诺数的增大，质量流量呈线性增大，不同压比下流量增长的斜率一致;由图6（b）中可以看出在低雷诺数范围，流量系数随雷诺数的增大而增大;这是由于在低雷诺数范围，边界层较厚，黏性力相对较大，雷诺数变大时摩擦损失减小，流量系数随之增大。在高雷诺数范围（Re>10000），流量系数随雷诺数增大而变化很小;这是由于在高雷诺数范围，边界層较薄且变化很小，相对于流通惯性力，黏性力很小，这时流量系数的变化主要取决于蓖齿进出口压降和齿尖有效流通面积。高雷诺数下型面阻力和黏性阻力组成的总阻力中，黏性阻力比重较小，这也说明阻力对尺寸大小不敏感，相当于进入自模化区，可以采用放大模型对蓖齿进行试验研究。
3.3 齿数的影响
图7为同一齿顶间隙不同压比下流量和流量系数随齿数变化的曲线图。由图7（a）中可以看出，随着齿数增多，流量降低，流量降低幅度逐渐降低。并且随着压比增大，不同齿数影响下流量的差距逐渐增大;由图7（b）中可以看出，流量系数随压比增大而增大，五齿比二齿的流量系数降低约60%。相同压比下，齿数越多，流量系数越小。齿数增多，节流损失增大，另外由于齿数的增加，齿腔的数目就会增加，齿腔数目的增加实际上就造成了泄漏出去的气体的涡流阻力和沿程阻力明显增大，流程明显增长，因而产生的泄漏量就相对较小。
3.4 齿顶间隙的影响
由图8（a）中可以看出，在相同压比下，随着齿顶间隙增大，流量接近线性增大;由图8（b）中可以看出，在压比一定的情况下，流量系数随间隙的增大逐渐减小，并且减小的斜率逐渐降低，这是由于台阶对气体的阻挡作用明显，质量流量虽然增大，但是相对理想流量增大的幅度较小，所以流量系数反而减小，流量系数从齿顶间隙1.0mm到齿顶间隙0.15mm降低约20%。在下面的数值计算中通过流场图有较为详细的分析。
4 数值分析
为了对试验结果进行进一步分析，通过数值计算获得了蓖齿腔内的流场云图，可清晰地看出流场的流动情况，进而对蓖齿封严进行机理研究。
4.1 计算模型及计算方法
将计算域划分为多个子区域，分块进行网格的划分，如图9所示。蓖齿附近采用非结构化网格，其他位置采用结构化网格，在齿尖等速度梯度变化比较大的地方进行网格加密，保证疏密网格之间过渡的均匀性。上壁面和下壁面都要划分边界层网格，边界层共8层，Yplus在11的量级，网格总数在24万左右。
本文用商业软件Fluent6.3进行求解，选择二维稳态模型，方程求解采用分离隐式求解器和SIMPLE算法，离散格式为二阶迎风格式。湍流模型采用Realizable k-ε模型。采用增强壁面处理方法来解决近壁区域附近的流动问题。上下固体壁面为无滑移和绝热边界条件，静止壁面。流体为理想气体，物性参数随温度变化，考虑黏性随温度变化，计算时采用sutherland公式。
进口条件为压力进口，给定进口总压和总温;出口条件为压力出口，给定出口静压。
4.2 网格无关性验证
为了消除网格疏密程度对于计算结果的影响，对齿数N=4，齿顶间隙c=0.5mm的同一蓖齿模型进行不向数目的网格划分，其网格总数目为16万、20万、24万左右。图10为网格数量分别为16万、20万和24万三套网格下的数值计算结果。
由计算结果得出，在同一工况下，三种网格计算结果统计出的质量流量偏差都在0.5%以内。由图可知，网格疏密对于质量流量随压比的变化规律也没有影响。由此可见当网格数达到一定程度后，即网格数量达到24万以上，网格疏密程度对于计算结果的影响可以忽略，本文网格总数选择24万。
4.3 计算结果与试验结果对比
图11为流量系数随压比的变化曲线，并将试验结果和计算结果进行对比。从图中可以，试验结果与计算结果随压比的变化趋势一致，即随压比的逐渐增大，流量系数逐渐增大，且增长的斜率越来越小。计算数据略大于试验数据，两者的最大偏差为2.8%。这可能是由于压比增大时，数值计算中湍流模型带来的偏差逐渐增大导致的。计算与试验整体偏差相对较小，符合较好，可用来分析蓖齿腔内流场流动机理。
4.4 计算结果分析
4.4.1 压比的影响
由图12可得，压比为3.0时气流的马赫数较压比为1.5时大，相应的可压缩性变大，气流更容易流过齿顶间隙，流量系数增大。
4.4.2 雷诺数的影响
由图13可以看出，低雷诺数下，边界层较厚，黏性力相对较大，雷诺数变大时摩擦损失减小，流量系数因而随之增大，在雷诺数较高时，边界层较薄且变化很小，相对于流通惯性力，黏性力很小，这时流量系数的变化主要取决于蓖齿进出口压降和齿尖有效流通面积，因而流量系数变化不大。
4.4.3 齿顶间隙的影响
从图14的速度场中可以看出，齿顶间隙c=1.Oxnm时的气流速度明显大于c=0.25mm时的气流速度，而且经台阶的阻挡后，高速气流直接进入涡流区，这样就会使得c=1.0mm时的涡流损失和高速气流拐弯损失较大，使其流量系数较小。另外，在c=0.25mm时，台阶处距离齿顶节流处的相对距离较远，使得节流后的气流在撞击台阶面之前已经部分散开，由台阶造成的损失减小。
5 结论
通过分析，可以得出以下结论：
（1）随着压比的增大，流量和流量系数均增大，但增大幅度减小。在低雷诺数范围，流量系数随雷诺数的增大而增大，在高雷诺数范围，流量系数随雷诺数增大而变化很小，表明黏性阻力影响较小。因此，在高雷诺数范围内，可考虑采用放大模型进行更加深人试验的研究。
（2）研究范围内，齿数和齿顶间隙对蓖齿流量系数影响较大。压比一定时，随着齿数的增加，流量系数减小;齿顶间隙和齿数一定时，随着齿顶间隙的增大，台阶齿的流量系数减小。
（3）数值计算对试验结果进行了验证，对比结果符合良好。数值模拟还揭示了蓖齿腔内的流动图谱，经过对流场的分析研究发现，造成蓖齿流动损失的主要原因是齿尖节流以及蓖齿腔内的涡流。
参考文献
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